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Auswertung/Abschnitt 2.1.tex

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 \subsection{Signalreflexion bei Leerlauf, Kurzschluss und Anpassung}
 
 Im Folgenden werden die Messungen der Signalreflexion bei Leerlauf, Kurzschluss und mit einem 50 \unit{\ohm} Widerstand grafisch dargestellt. Dazu wurden Messpunkte mit einem zweikanaligen Oszilloskop aufgenommen und im Anschluss grafisch dargestellt. Ein Funktionsgenerator liefert das gemessene Signal auf der Leitung.
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-\begin{figure}[!ht]
+
+\begin{figure}[H]
 	\centering
-	\includegraphics[width=\textwidth]{../Messungen/Diagramme/2.1/Reflexion_bei_Leerlauf.png}
+	\makebox[\textwidth][c]{\includegraphics[width=1.2\textwidth]{../Messungen/Diagramme/2.1/Reflexion_bei_Leerlauf.png}}
 	\caption{Reflexion bei Leerlauf}
 	\label{fig:abb1}
 \end{figure}
-\\
+
 Die Abbildung \ref{fig:abb1} zeigt eine Reflexion einer Signal-Welle auf einer Leitung mit einem offenen Ende. Am Leitungsende addieren sich die laufende und reflektierte Welle. Aus diesem Grund weist die Amplitude am Ende einen größeren Ausschlag auf.
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-\begin{figure}[!ht]
+
+\begin{figure}[H]
 	\centering
-	\includegraphics[width=\textwidth]{../Messungen/Diagramme/2.1/ReflexionbeiKurzschluss.png}
+	\makebox[\textwidth][c]{\includegraphics[width=1.2\textwidth]{../Messungen/Diagramme/2.1/ReflexionbeiKurzschluss.png}}
 	\caption{Reflexion bei Kurzschluss}
 	\label{fig:abb2}
 \end{figure}
-\\
+
 Bei der Reflexion mit einem kurzgeschlossenen Ende der Leitung ergibt sich ein Phasensprung der reflektierten Welle um $\pi$. Aus diesem Grund findet eine Auslöschung \ref{fig:abb2} der sich überlagernden Wellen statt.
-\begin{figure}[!ht]
+\begin{figure}[H]
 	\centering
-	\includegraphics[width=\textwidth]{../Messungen/Diagramme/2.1/Reflexion_mit_Endwiderstand.png}
+	\makebox[\textwidth][c]{\includegraphics[width=1.2\textwidth]{../Messungen/Diagramme/2.1/Reflexion_mit_Endwiderstand.png}}
 	\caption{Reflexion mit Endwiderstand}
 	\label{fig:abb3}
 \end{figure}
-\\
-Bei der Reflexion des Signals mit einem 50 \unit{\ohm} Widerstand wird die Welle am Ende der Leitung nicht reflektiert. Demzufolge entspricht der Endwiderstand von 50 \unit{\ohm} der Impedanz der Signalleitung. 
-\\
+
+Bei der Reflexion des Signals mit einem 50 \unit{\ohm} Widerstand wird die Welle am Ende der Leitung nicht reflektiert. Demzufolge entspricht der Endwiderstand von 50 \unit{\ohm} der Impedanz der Signalleitung.
+
 Im Folgenden wird die Ausbreitungsgeschwindigkeit der Signalwelle auf der Leitung berechnet. Die Ausbreitungsgeschwindigkeit ergibt sich aus der verstrichenen Zeit und der dabei zurückgelegten Strecke. Es werden somit die Amplituden \ref{fig:abb1} betrachtet, vom Scheitelwert $t_1$ bis zum Scheitelwert $t_2$ verstreicht eine Zeit von $\Delta t = 50,04$ \unit{\ns}. Bei der Zeit $t$ handelt es sich um die Laufzeit des Signals. Die Leitungslänge beträgt $s = 10$ \unit{\meter} . Die Berechnung der Ausbreitungsgeschwindigkeit der Signale auf der Leitung ergibt sich wie folgt:
-\\
+
 \begin{equation}
-	v = \frac{\Delta s}{\Delta t} = 199833,33  ~\unit[per-mode = fraction]{\kilo\meter\per\second} 
+	v = \frac{\Delta s}{\Delta t} = 199833,33  ~\unit[per-mode = fraction]{\kilo\meter\per\second}
 \end{equation}
-\\
+
 Die Signalausbreitung findet mit $3/4$ der Lichtgeschwindigkeit statt.
-\\
+
 Die Berechnung der Permittivität des Dielektrikums ergibt sich aus der Permeabilität von Kupfer und der berechneten Ausbreitungsgeschwindigkeit:
-\\
+
 \begin{equation}
 	\epsilon = \frac{1}{v^2* \mu_0 * \mu_r} = 1,99*10^{-11} ~\unit[per-mode = fraction]{\ampere\second\per\volt\per\meter}
 \end{equation}
-\\
+
 \begin{equation}
 	\epsilon_r = \frac{\epsilon}{\epsilon_0} = 2,25 ~\unit[per-mode = fraction]{\ampere\second\per\volt\per\meter}
 \end{equation}

Auswertung/Vorlage_main.tex

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 \usepackage{fancyhdr}
 \usepackage{graphicx}  % Für Bilder
+\usepackage{float} % Exaktes Plazieren von Figures
 \usepackage{caption}   % Für Bildbeschriftung
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